气体分子运动论，是由
伯努利在1738年推出气体对容器壁的压强，而开始建立的�0�3． (图13.2a)压强公式的推导本教材用较简单的假设，推算理想气体的压强�0�3．如（图13.2a），设理想气体密闭在长方体形状的容器中．令x、y、z轴与容器各边平行．为简化计算，假设在任一单位体积中的分子数n，可平分成六组．各组分子都以相同的速率v（相当于分子的平均速率），沿着正负x、y、z轴的六个方向中的一个方向运动．如图，沿＋x方向移动的一组分子，连续不断向器壁的S面碰撞．在短时间Δt内，分子都向前移动vΔt距离．与S面的距离小于vΔt的这组分子数N1，就是在Δt时间内，与S面碰撞的分子数．设S面的面积为S，则N1值可计算如下： （13.2.3）上述分子与S面作
完全弹性碰撞后，沿－x方向反弹回来，其速率仍为v．设分子的质量为m，按
动量定理表式（2.1.3）与（2.1.4）可知，各分子与器壁碰撞时，得到的
冲量为I1：I1＝－mv－mv＝－2mv （13.2.4）在Δt时间内，N1个分子给予S面的冲量为I：I＝－N1I1＝nmv2ΔtS/3 （13.2.5）按（2.1.5）式可知S面受到的平均冲力 与压强P：; （13.2.6）考虑到气体分子速度的大小和方向的多样性，上式的v2应改用方均值 表示，可参阅〔附录13B〕．〔理想气体压强公式〕 （13.2.7）〔气体分子的平均平动动能〕 （13.2.8）设N个气体分子的速率为v1，v2，……，vN，则速率的方均值（即速率平方的平均值）为 ．计算如下： （13.2.9）务请注意 与 不同． 为平均速率 （
算术平均值）的平方：(13.2.10)在（13.2.7）式，P
正比于分子的平均平动动能 ，即P正比于